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高中物理竞赛辅导 3磁场


磁场 §3。1 基本磁现象 由于自然界中有磁石( Fe3 O4 )存在,人类很早以前就开始了对磁现象的研究。 人们把磁石能吸 引铁`钴`镍等物质的性质称为磁性。 条形磁铁或磁针总是两端吸引铁屑的能力最强,我们把这吸引 铁屑能力最强的区域称之为磁极。 将一条形磁铁悬挂起来,则两极总是分别指向南北方向,指北的 一端称北极(N 表示);指南的一端称南极(S 表示)。 磁极之间有相互作用力,同性磁极互相排斥,异 性磁极互相吸引。 磁针静止时沿南北方向取向说明地球是一个大磁体,它的 N 极位于地理南极附 近,S 极位于地理北极附近。 1820 年,丹麦科学家奥斯特发现了电流的磁效应。 第一个揭示了磁与电存在着联系。 长直通 电导线能给磁针作用;通电长直螺线管与条形磁铁作用时就如同条形磁铁一般;两根平行通电直导 线之间的相互作用……,所有这些都启发我们一个问题:磁铁和电流是否在本源上一致? 1822 年, 法国科学家安培提出了组成磁铁的最小单元就是环形电流,这些分子环流定向排列,在宏观上就会 显示出 N、S 极的分子环流假说。近代物理指出,正是电子的围绕原子核运动以及它本身的自旋运 动形成了“分子电流” ,这就是物质磁性的基本来源。 一切磁现象的根源是电流,以下我们只研究电流的磁现象。

§3。2

磁感应强度

3.2.1、磁感应强度、毕奥 ? 萨伐尔定律 . . 、磁感应强度、 将一个长 L,I 的电流元放在磁场中某一点,电流元受到的作用力为 F。 当电流元在某一方位 时,这个力最大,这个最大的力 Fm 和 IL 的比值,叫做该点的磁感应强度。 将一个能自由转动的小 磁针放在该点,小磁针静止时 N 极所指的方向,被规定为该点磁感应强度的方向。

1

高中物理竞赛电学教程 第三讲 磁场第四讲

电磁感应

真空中,当产生磁场的载流回路确定后,那空间的磁场就确

r

定了,空间各点的 B 也就确定了。 根据载流回路而求出空间各点 的 B 要运用一个称为毕奥—萨伐尔定律的实验定律。毕—萨定律 告诉我们:一个电流元 I ? L(如图 3-2-1)在相对电流元的位置矢量

I?L sin θ r K= r r2 , 为 r 的 P 点所产生的磁场的磁感强度 ?B 大小为 r r θ 为顺着电流 I ? L 的方向与 r 方向的夹角, ?B 的方向可用右手 螺旋法则确定,即伸出右手,先把四指放在 I ? L 的方向上,顺着 r r 小于 π 的角转向 r 方向时大拇指方向即为 ?B 的方 r I?l 10 ?7 韦伯/安培 ? 米。载 向。式中 K 为一常数,K= 流回路是由许多个 I ? L 组成的, 求出每个 I ? L 在 P r R 点的 ?B 后矢量求和,就得到了整个载流回路在 P r I 点的 B 。 O ?0 K= ?7 4π , ? 0 = 4π × 10 特斯拉 ? 米 ? 如果令

?1

r r
θ
图 3-2-1

r ?B⊥
r r

r ?B

α
x

α
P

r ?B//

,那么 ?B 又可写为

图 3-2-2

?B =

下面我们运用毕——萨定律, 来求一个半径为 R, 载电流为 I 的圆电流轴线上, 距圆心 O 为 χ 的 一点的磁感应强度

? 0 称为真空的磁导率。

? 0 I?L sin θ 4π r2

? I?l sin 90 o ? 0 I?l r ?B = 0 = 4π 4π r 2 ,其方向垂直 r2 在圆环上选一 I ?l ,它在 P 点产生的磁感应强度 r r r 于 I ?l 和 r 所确定的平面,将 B 分解到沿 OP 方向 ?B // 和垂直于 OP 方向 ?B⊥ ,环上所有电流元在
P 点产生的 ?B⊥ 的和为零,

?B// = ?B , sin α =

? 0 I?l R ? 4π r 2 r

∑ ?B B=
=

//

=∑

? 0 RI ? RI ?l = 0 3 ? 2πR 3 ?l = 2πR 线性一元叠加) 4πr 4πr (∑

?0 R 2 I 2( χ 2 + R 2 ) 3 / 2

在圆心处, χ = 0 ,

B=

?0 I 2R

r

3.2.2、 由毕——萨定律可以求出的几个载流回路产生的磁场的磁感应强度 B . . 、 由毕—— ——萨定律可以求出的几个载流回路产生的磁场的磁感应强度 (1)无限长载流直导线 为了形象直观地描述磁场,引进了与电感线相似的磁感线。 长直通电导线周围的磁感线如图 3-2-3 所示。如果导线中通过的电流强度为 I, 在理论上和实验中都可证明,在真空中离导线距离为 r 处的磁感强度

I

B=

?0 I 2πr



B=K

I r

图 3-2-3
2

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电磁感应

式中 ? 0 称为真空中的磁导率,大小为 4 π × 10 T / m 。 K = 2 × 10 T ? m (2)无限长圆柱体
?7 ?7

?1

无限长载流直导线 r 为所求点到直导线的垂直 距离。半径为 R,均匀载有电流,其电流密度为 j 的无限长圆柱体 当 r<R,即圆柱体内

B=

?I 2πr
0

B=

? j
0

2

r=

? rI 2πR
0

2

当 r>R,即圆柱体外 (3)长直通电螺线管内磁场 长直导电螺线管内磁场如图图 3-2-4 所示可认为是匀强磁场, 场强大小可近似用无限长螺线管内 B 的大小表示

? 0 πR 2 j ? 0 I B= = 2πr 2πr

图 3-2-4

B内 = ? 0 nI
n 为螺线管单位长度的匝数 (4)螺绕环的磁场与长直通电螺线管内磁场的磁场相同。 3.2.3、磁感应线和磁通量 . . 、 为了形象地描绘磁场的分布,在磁场中引入磁感应线,亦即 磁力线。磁力线应满足以下两点:

I I

r

第一,磁感应线上任一点的切线方向为该点磁感应强度 B 的

r

方向;第二,通过垂直于 B 的单位面积上的磁感应线的条数应等

r

于该处磁感应强度 B 的大小。 (a) (b) 图 3-2-5 的(a)和(b)分别给出了无限长载流导线和圆电流的磁 场的磁力线。从图中可看到:磁力线是无头无尾的闭合线,与闭 图 3-2-5 合电路互相套合。磁感线是一簇闭合曲线,而静电场的电感线是 一簇不闭合的曲线(或者是从正电荷到负电荷,或者是从正电荷到 无穷远处,从无穷远处到负电荷)。这是一个十分重要的区别,凡是感线为闭合曲线的场都不可能是 保守场。 磁感强度是一个矢量,如果两个电流都对某处的磁场有贡献,就要用矢量合成的方法。如果有 a、b 两根长直通电导线垂直于纸面相距 r 放置,电流的大小 I a = I , I b = 2 I (图 3-2-6)那么哪些位 置的磁感强度为零呢?在 a、b 连线以外的位置上,两根导线上电流所产生的磁感强度 Ba 和 Bb 的方 向都不在一直线 上,不可能互相抵消;在 a、b 连线上,a 左边或 b 右边的位置上, Ba 和 Bb 的方向 是相同的,也不可能互相抵消;因此只有在 a、b 中间的连线上, Ba 和 Bb 才有可能互相抵消,设离 a 距离为 χ 的 P 处合磁感应强度为零(图 3-2-6)

∑ B = BA + B B
k′

I 2I k′ ? k′ =0 r ?χ (矢量式)= χ

I 2I r = k′ χ= χ r ?χ , 3
2

通过一给定曲面的总磁力线数称为通过该曲面的磁 通量,磁通量的单位是韦伯,1 韦伯=1 特斯拉 × 1 米 。 图 3-2-7(a)中,通过匀磁场中与磁力线垂直的平面 S 0 的 (a) 图 2-3-7 (b)

3

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磁通量为 Φ = BS 0 ;而通过与磁力线斜交的 S 面的磁通量为:

Φ = BS cosθ r ( θ 角即是两个平面 S 和 S 0 的夹角,也是 S 面的法线与 B 的夹角)。
而在(b)中,磁场和曲面都是任意的,要求出通过 S 面的磁通量应把通过 S 面上每一小面元 ?S i 的磁通量求出后求和,即:

Φ = ∑ Bi cosθ i ?S i
3.2.4、磁场中的高斯定理 . . 、磁场中的高斯定理 考虑到磁力线是无头无尾的封闭曲线,对磁场中任一封闭曲面来说,有多少根磁力线穿入,必 有多少根穿出,即通过磁场中任一封闭曲面的磁通量为零。这就是磁场的高斯定理,它表明了磁场 一个重要性质,即磁场是无源场,自然界中没有单独的 N 极或 S 极存在。 3.2.5、典型例题 . . 、 例 1:图 3-2-8 所示,两互相靠近且垂直的长直导线,分别通有电流强度 I 1 和 I 2 的电流,试确 定磁场为零的区域。 y 分析: 分析:建立图示直角坐标系,用安培定则判断出两电 流形成的磁场方向后,可以看出在Ⅰ、Ⅲ两象限内,两磁 场方向相反,因此合磁场为零区域只能出现在这两个象限 Ⅰ Ⅱ 内。

I1 I ?k 2 =0 y 设 y)点合磁感强度为零, 即有 x 解: P(x、 I y= 2 x I1 得 这就是过原点的直线方程,其斜率为 k

x
Ⅲ Ⅳ

图 3-2-8

I 2 /I 1 。 例 2:如图 3-2-9 所示,将均匀细导线做成的圆环上任意两点 A 和 B 与固定电源连接起来,计算由环上电流引起的环中心的磁感强度。 分析: 磁感强度 B 可以看成圆环上各部分(将圆环视为多个很小长度 分析: 部分的累加)的贡献之和,因为对称性,圆环上各部分电流在圆心处磁场 是相同或相反,可简化为代数加减。 B 解:设 A、 两点之间电压为 U,导线单位长度电阻 ρ ,如图 3-2-10 所示,则二段圆环电流

O A B I 图 3-2-9 I

U U I2 = αRρ (2π ? α ) R ? ρ 磁感强度 B 可以是圆环每小段 ?l 部分磁场 ?B 的叠加,在圆心处, I ? ?l ?B = k R ,所以: ?B 可表达为 I1 =

I2

2π?α
R

I 1l1 I = k 1 ? Rα = kI1α R R I 2l2 l B2 = k = k 2 ? (2π ? α ) ? R = kI 2 (2π ? α ) R R I 1αRρ = I 2 (2π ? α ) Rρ 故 B1 = B2 , 因 即两部分在圆心处产生磁 B1 = k

A

α
I1

B

?B

图 3-2-10

场的磁感强度大小相等,但磁场的方向正好相反,因此环心处的磁感强度等于零。

4

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§3。3

磁场对载流导体的作用

3.3.1、安培力 . . 、 一段通电直导线置于匀磁场中,通电导线长 L,电流强度为 I,磁场的磁感应强度为 B,电流 I 和磁感强度 B 间的夹角为 θ ,那么该导线受到的安培力为 F = BIL ? sin θ 电流方向与磁场方向平行 时, θ = 0 ,或 θ = 180 ,F=0,电流方向与磁场方向垂直时, θ = 90 ,安培力最大,F=BIL。 安培力方向由左手定则判断,它一定垂直于 B、L 所 Q 决定的平面。 I 当一段导电导线是任意弯曲的曲线时,如图 3-3-1 所 l B 示可以用连接导线两端的直线段的长度 l 作为弯曲导线 θ 的等效长度,那么弯曲导线缩手的安培力为 P
o o o

F = BIL sin θ

图 3-3-1

3.3.2、安培的定义 . . 、 如图 3-3-2 所示,两相距为 a 的平行长直导线分别载有电流 I 1 和 I 2 。 载流导线 1 在导线 2 处所产生的磁感应强度为 方向如图示。 导线 2 上长为

B21 =

? 0 I1 2πa ,

B12

1

2

?F2a ?F1
I1 I2 B21

?L2 的线段所受的安培力为:

?F2 = I 2 ?L2 B21 sin

π
2

? II I 2 ?L2 B21 = 0 1 2 ?L2 2πa =
?F2 ? 0 I 1 I 2 = ?L2 2πa
同理可证,导线λ上单位长度导线所受力也为

图 3-3-2

其方向在导线 1、2 所决定的平面内且垂直指向导线 1,导线 2 单位长度上所受的力
d

?F1 ? 0 I 1 I 2 = ?L1 2πa 。方向垂直指向 2,两条导线间是吸引力。
也可证明,若两导线内电流方向相反,则为排斥力。 国际单位制中,电流强度的单位安培规定为基本单 位。安培的定义规定为:放在真空中的两条无限长直平行 导线,通有相等的稳恒电流,当两导线相距 1 米,每一导 线每米长度上受力为 2 × 10 牛顿时,各导线上的电流的 电流强度为 1 安培。 3.3.3、安培力矩 . . 、 如图 3-3-3 所示, 设在磁感应强度为 B 的均匀磁场中, 有一刚性长方形平面载流线图,边长分别为 L 1 和 L 2 ,电
?7

a

f cd

θ
L2

B

c
f ab I
I
b

n

L1

图 3-3-3

5

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流强度为 I,线框平面的法线 n 与 B 之间的夹角为 θ ,则各边受力情况如下:

r

r

f ab = BIL2 f cd = BIL2
f bc = BIL1 sin(

方向指向读者 方向背向读者

π
2

? θ ) = BIL1 cos θ + θ ) = BIL1 cos θ

方向向下 方向向上

f da = BIL1 sin(

π
2

f bc 和 f da 大小相等,方向相反且在一条直线上,互
相抵消。

f cd

f ab 和 f cd 大小相等, 指向相反, 但力作用线不在同
一直线上,形成一力偶,力臂从图 3-3-3 中可看出为

L1 cos(

π
2

? θ ) = L1 sin θ

θ

故作用在线圈上的力矩为:

n
f ab 图 3-3-4

M = f ab L1 sin θ = BIL2 L1 sin θ

M = BIS sin θ 而 L1 L2 为线圈面积 S,故 我们称面积很小的载流线圈为磁偶极子,用磁偶极
矩 Pm 来描绘它。 其磁偶极矩的大小为平面线圈的面积与

r r Pm 则 动方向旋转, 大拇指所指方向即为磁偶极矩的方向, 如图 3-3-4 中 n 的方向, θ 角即为磁偶极矩 r 与磁感应强度 B 的正方向的夹角。这样,线圈所受力矩可表为 M = Pm B sin θ
我们从矩形线圈推出的公式对置于均匀磁场中的任意形状的平面线圈都适合。 典型例题 例 1. 距地面 h 高处 1 水平放置距离为 L 的两条光滑金属导轨,跟导轨正交的水平方向的线 . 路上依次有电动势为 ε 的电池,电容为 C 的电容器及质量为 m 的金属杆,如图 3-3-5,单刀双掷开 关 S 先接触头 1,再扳过接触头 2,由于空间有竖直向下的强度为 B 的匀强磁场,使得金属杆水平 向右飞出做平抛运动。测得其水平射程为 s,问电容器最终的带电量是多少? 分析: 分析:开关 S 接 1,电源向电容器充电,电量 Q0 = Cε 。S 扳向 2,电容器通过金属杆放电,电 流通过金属杆,金属杆受磁场力向右,金属杆右边的导轨极短,通电时 1 2 间极短,电流并非恒定,力也就不是恒力。因此不可能精确计算每个时 m 刻力产生的效果,只能关心和计算该段短时间变力冲量的效果,令金属 S 杆离开导轨瞬间具有了水平向右的动量。根据冲量公式 L ε

所载电流的电流强度之乘积,即 Pm = IS ,其方向满足右手螺旋法则,即伸出右手,四指绕电流流

F?t = BLi ?t = BL?q ,跟安培力的冲量相联系的是 ?t 时间内流经导

C

体的电量。由平抛的高度与射程可依据动量定理求出 ?q ,电容器最终 带电量可求。 解:先由电池向电容器充电,充得电量 Q0 = Cε 。之后电容器通过 金属杆放电,放电电流是变化电流,安培力 F = BLi 也是变力。根据动 量定理:

B

h

s

图 3-3-5

6

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F?t = BLi?t = BL?q = mv 1 v =s/t,h= 2 gt 2 其中
综合得

v=s

g 2h

?q =

mv ms g = BL BL 2h ms g BL 2h
I0 I 2L c

电容器最终带电量

Q = Q0 ? ?q = Cε ?

d O

点评:根据动量定理来研究磁场力冲量产生的效果,实际上就是电 量和导体动量变化的关系,这是磁场中一种重要的问题类型。 例2 图 3-3-6 中,无限长竖直向上的导线中通有恒定电流 I 0 ,

a

2L

I B=k 0 r ,k 为恒量,r 是场点到 I 0 导线的 已知由 I 0 产生磁场的公式是 距离。边长为 2L 的正方形线圈轴线 OO′ 与 I 0 导线平行。某时刻线圈的

bO ′
图 3-3-6

ab 边与 I 0 导线相距 2L。已知线圈中通有电流 I 。求此时刻线圈所受的磁场力矩。 分析: 分析:画俯视图如图 3-3-7 所示,先根据右手螺旋法则确定 B1 和 B2 的方向,再根据左手定则判 断 ab 边受力 F1 和 cd 边受力 F2 的方向,然后求力矩。 解:根据右手螺旋法则和左手定则确定 B1 和 B2 、 F1 和 F2 的 方向,如图 3-3-7 所示。
B2 F2

cd
2L
B1

I B1 = k 0 2L

B2 = K

I0 2 2L

F1 = B1 2 LI = kI 0 I ,

F2 = B2 2 LI = M 1 = F1 L = kI 0 IL

2 kI 0 I 2

F1 对 OO′ 轴产生的力矩 F2 对 OO′ 轴产生的力矩
M 2 = F2


2L

ab

F1

图 3-3-7

2 1 L = kI 0 IL 2 2 3 kI 0IL 2

两个力矩俯视都是逆时针同方向的,所以磁场对线圈产生的力

M = M1 + M 2 =

点评:安培力最重要的应用就是磁场力矩。这是电动机的原理,也是磁电式电流表的构造原理。 一方面要强调三维模型简化为二维平面模型,另一方面则要强调受力边的受力方向的正确判断,力 臂的确定,力矩的计算。本题综合运用多个知识点解决问题的能力层次是较高的,我们应努力摸索 和积累这方面的经验。

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§3。4 磁场对运动电荷的作用
3.4.1、洛伦 力 . . 、洛伦兹力 载流导线所受的安培力,我们可看为是磁场作用给运动电荷即自由 电子的力,经自由电子与导体晶格的碰撞而传递给导线的。 根据安培定律 F = IB?L sin θ ,而电流强度与运动电荷有关系

z

I = qnvs , θ 角既是电流元 I?L 与 B 的夹角,也可视为带电粒子的速 r r 度 v 与 B 之间的夹角, ?L 长导线中有粒子数 N = n?LS ,则每个电子
受到的力即洛伦兹力为

f
0 q

f =

F qnvSB?L sin θ = = qvB sin θ N n?LS

v⊥ θ B v

x

y
图 3-4-1

洛伦兹力总是与粒子速度垂直,因此洛伦兹力不作功,不能改变运 动电荷速度的大小,只能改变速度的方向,使路径发生弯曲。 洛伦兹力的方向从图 3-4-1 可以看出, 它一定与磁场(B)的方向垂直, 也与粒子运动( v )方向垂直, 即与 v 、B 所在的平面垂直,具体方向可用左手定则判定。但应注意,这里所说的粒子运动方向是 指正电荷运动的方向,它恰与负电荷沿相反方向运动等效。 3.4.2、带电粒子在匀强磁场中的运动规律 . . 、 带电粒子在匀强磁场中的运动规律与粒子的初始状态有关具体如下: 如果带电粒子原来静止,它即使在磁场中也不会受洛伦磁力的作用,因而保持静止。 如果带电粒子运动的方向恰与磁场方向在一条直线上,该粒子仍不受洛伦磁力的作用,粒子就 以这个速度在磁场中做匀速直线运动。 带电粒子速度方向与磁场方向垂直,带电粒子在垂直于磁场方向的平面内以入射速度 v 作匀速 圆周运动。带电粒子在匀强磁场中作匀速圆周运动的四个基本公式。

v2 qvB = m R (1)向心力公式: mv R= Bq (2)轨道半径公式:
(3)周期、频率和角频率公式,即:

?

A

f

θA θA α
0

B

T=

2πR 2πm 1 Bq Bq 2π = f = = ω= = 2πf = v Bq , T 2πm , T m Ek = 1 2 p 2 ( BqR) 2 mv = = 2 2m 2m

图 3-4-2

(4) 动能公式: 如图 3-4-2 所示,在洛伦兹力作用下,一个作匀速圆周运动的粒子, 不论沿顺时针方向运动还是沿逆时针方向运动,从 A 点到 B 点,均具有 下述特点: (1)轨道圆心(O)总是位于 A、B 两点洛伦兹力(f)的交点上或 AB 弦的 中垂线 OO′ 与任一个 f 的交点上。 (2)粒子的速度偏向角 ? 等于回旋角 a , 并等于 AB 弦与切线的夹角(弦 切角 θ )的两倍,即 ? = a = 2θ = ωt 。 磁场中带电粒子运动的方向一般是任意的, 但任何一个带电粒子运动 的速度( v )都可以在垂直于磁场方向和平行于磁场方向进行分解,得到 v ⊥

v v⊥

v∥ f B
r

图 3-4-3

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和 v // 两个分速度。根据运动的独立性可知,这样的带电粒子一方面以 v // 在磁场方向上作匀速运动, 一方面又在垂直于磁场的方向上作速率为 v ⊥ 的匀速圆周运动。实际上粒子作螺旋线运动(如图 3-4-3),这种螺旋线运动的周期和螺距大小读者自己分析并不难解决。其螺旋运动的周期

T = 2πm / qB ,其运动规律:
螺旋运动回旋半径:

r=

mv sin θ qB

螺旋运动螺距: h = v // ? T = 2πmv cos θ / qB 3.4.3、霍尔效应 . . 、 将一载流导体放在磁场中,由于洛伦兹力的作用,会使带电粒子(或别的载流子)发生横向偏转, 在磁场和电流二者垂直的方向上出现横向电势差,这一 现 象称为霍尔效应。 如图 3-4-4 所示, 电流 I 在导体中流动, 设导体横截 面 d 高 h、宽为 d 匀强磁场方向垂直与导线前、后两表面向 外, 磁感强度为 B,导体内自由电子密度为 n,定向移动速 h 度 I

v
I = nevh ? d
由于洛伦兹力作用,自由电子向上表面聚集,下表 留下正离子, 结果上下表面间形成电场, 存在电势差 U, 个电场对电子的作用力方向向下,大小为
E

图 3-4-4

面 这

F = eE = e ? U = evB h IB U= ned e

U h

当 F 与洛伦磁力 f 相平衡时,上、下表面电荷达到稳定,则有

B
d

如果导电的载流子是正电荷,则上表面聚集正电荷,下表面 为负电势,电势差正、负也正好相反。 下面来分析霍尔电势差,求出霍尔系数。 在图 3-4-5 中,设大块导体的长和宽分别为 L 和 d,单位体 积自由电荷密度为 n,电荷定向移动速率为 v ,则电流

+
L

+
I

+

a

?

?

?

a′

I = nqLdv 。

图 3-4-5

假定形成电流的电荷是正电荷, 其定向移动方向就是电流方 向。根据左手定则,正电荷向上积聚,下表面附近缺少正电荷则呈现负电荷积聚,上正下负电压为

Uaa ′ Uaa′ ,正电荷受到跟磁场力反向的电场力 L 的作用。 Uaa ′ q = qBv L 电场对正电荷向上的偏移积聚起阻碍作用,当最后达到平衡时 ,可得 I BI 1 1 Uaa ′ = BLv = BL = ? k= nqLd d nq 。可见,理论推导的结果跟实验结果完全一致,系数 nq 。 F = qE = q
既然 k 跟 n 有关, 表征电荷浓度, n 那么通过实验测定 k 值可以确定导体或半导体的电荷浓度 n, 半导体的 n 值比金属导体小得多,所以 k 值也大得多。此外根据左手定则还可知,即使电流 I 就是 图 3-4-6 中的流向,如果参与流动的是正电荷,那么电压就是上正下负;如果参与定向移动的是自由
9

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电子,那么电压就是上负下正了。霍尔电势的高低跟半导体是 p 型的还是 n 型的有如此的关系:上 正下负的是 p 型半导体,定向载流子是带正电的空穴:上负下正的是 n 型半导体,如果 k 值小得多 就是金属导体,定向载流子是自由电子。 3.4.4、磁聚焦 . . 、 运动电荷在磁场中的螺旋运动被应用于“磁聚焦技术” 。 如图 3-4-7,电子束经过 a、b 板上恒定电场加速后,进 I 入 c、d 极板之间电场,c、d 板上加交变电压,所以飞出 c、 d 板后粒子速度 v 方向不同,从 A 孔穿入螺线管磁场中,由 a b 于 v 大小差不多,且 v 与 B 夹角 θ 很小,则
A
d

A′

v // = v cos θ ≈ v

v⊥ = v sin θ ≈ vθ 由于速度分量 v ⊥ 不同, 在磁场中它们将沿不同半径的螺
旋线运动。但由于它们速度 v // 分量近似相等,经过

I

图 3-4-7

h=

y 透镜后聚焦的现象有些类似,所以叫做磁聚焦现象。 磁聚焦原理被广泛地应用于电真空器件如电子显微 镜。 P 3.4.5、复合场中离子的运动 . . 、 1.电场和磁场区域独立 磁场与电场不同,磁场中,洛伦磁力对运动电荷 不做功,只改变带电粒子速度方向,所以在匀强磁场 Q x 中带电粒子的运动主要表现为:匀速圆周运动、螺旋 运动、匀速直线运动。而电场中,电荷受到电场力作 用,电场力可能对电荷做功,因而改变速度大小和方 向,但电场是保守场,电场力做功与运动路径无关。 处理独立的电场和磁场中运动电荷问题,是分开独立 图 3-4-8 处理。 例:如图 3-3-8 所示,在 xoy 平面内,y>O 区域 有匀强电场,方向沿-y 方向,大小为 E,y<O 区域有匀强磁场,方向垂直纸面向里,大小为 B,一 带电+q、质量为 m 的粒子从 y 轴上一点 P 由静止释放,要求粒子能经过 x 轴上 Q 点,Q 坐标为(L, O),试求粒子最初释放点 P 的坐标。 B 分析: 从 分析 解决上述问题关键是明确带电粒子的受力和运动特点。 y 轴上 υ0 释放后,只受电场力加速做直线运动,从 O 点射入磁场,然后做匀速圆周 运动,半圈后可能恰好击中 Q 点,也可能返回电场中,再减速、加速做直 线运动,然后又返回磁场中,再经半圆有可能击中 Q 点,……。那么击中 Q 点应满足 n ? 2 R = L 的条件。 图 3-4-9 2.空间区域同时存在电场和磁场 (1) (1) 电场和磁场正交 如图 3-4-9 所示,空间存在着正交的电场和磁场区域,电场平行于纸面平面向下,大小为 E,磁
E

2πmv // 2πmv ≈ qB qB 后又相聚于 A′ 点,这与光束经

场垂直于纸面向内,磁感强度为 B,一带电粒子以初速 v0 进入磁场, v 0 ⊥ E , v 0 ⊥ B ,设粒子电 量+q,则受力: f 洛= qv0 B 方向向上,F 电=qE 方向向下。若满足:

qv0 B =qE
10

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v0 =E/B
则带电粒子将受平衡力作用做匀速直线运动,这是一个速度选择器模型。 则可将 v 分解为 v = v0 + v1 , 粒子的运动可看成是 v0 与 v1 两 若粒子进入正交电磁场速度 v ≠ v0 , 个运动的合运动,因而粒子受到的洛伦兹力可看成是 qv0 B 与 qv1 B 的合力,而 qv0 B 与电场力 qE 平 衡,粒子在电场中所受合力为 qv1 B ,结果粒子的运动是以 v0 的匀速直线运动和以速度 v1 所做匀速 圆周运动的合运动。 例:如图 3-4-10 正交电磁场中,质量 m、带电量+q 粒子由一点 P 静止释放,分析它的运动。 分析:粒子初速为零释放,它的运动轨迹是如图 3-4-10 分析 所示的周期性的曲线。初速为零,亦可看成是向右的 v0 与向 左- v0 两个运动的合运动,其中 v0 大小为: v0 =E/B 所以+q 粒子可看成是向右 v0 匀速直线运动和逆时针的 匀速圆周运动的合运动。电场方向上向下最大位移
Q

P

m+

P 1

P2

P3

d m = 2R mv0 mE R= = qB qB 2 2mE dm = qB 2
一个周期向右移动距离 L 即 PP 1 之距为

图 3-4-10

E

B

υ0

L = v0 ? T 2πm T= qB L=
代入,得:

图 3-4-11
2πmE qB 2

Q 0 最低点 Q 点速度 (2) (2) 电场和磁场平行

v = 2v

如图 3-4-11 所示的空间区域有相互平行的电场和磁场 E、B 一带电+q 粒子以初速 v0 射入场区

v 0 ⊥ E (或 B)。则带电粒子在磁场力作用下将做圆周运动,电场力作用下向上做加速运动,由于向 上运动速度分量 v1 始终与 B 平行,故粒子受洛伦磁力大小恒为 qv0 B ,结
果粒子运动是垂直于 E(或 B)平面的半径 R=m v0 /qB 的匀速圆周运动和沿 E 方向匀加速直线运动的合运动,即一个螺距逐渐增大的螺旋运动。 (3) (3) 电场力、洛伦磁力都与 v0 方向垂直,粒子做匀速圆周 运动。 例如电子绕原子核做匀速圆周运动,电子质量 m,电量为 e,现在垂直 轨道平面方向加一匀强磁场,磁感强度大小为 B,而电子轨道半径不变, 已知电场力 3 倍与洛伦磁力,试确定电子的角速度。 在这里电子绕核旋转,电场力、洛伦磁力提供运动所需向心力,即
yB
O′

Q O

x

z

f 电+ f 洛= mv 2 / r
而 f 洛可能指向圆心,也可能沿半径向外的,因而可能是

图 3-4-12

11

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3evB + evB = mv 2 / r 3evB ? evB = mv 2 / r 2eB 4eB ω1 = ω2 = m 或 m
典型例题 例 1.在如图 3-4-12 所示的直角坐标系中,坐标原点 O 固定电量为 Q 的正点电荷,另有指向 y . F电 轴正方向(竖直向上方向),磁感应强度大小为 B 的匀强磁场,因而另 y 一个质量为 m、电量力为 q 的正点电荷微粒恰好能以 y 轴上的 O ′ 点 为圆心作匀速圆周运动,其轨道平面(水平面)与 xoz 平面平行,角速
B

O′
f洛

度为 ω ,试求圆心 O ′ 的坐标值。 分析: 分析 带电微粒作匀速圆周运动, 可以确定在只有洛伦磁力和库 仑力的情况下除非 O ′ 与 O 不重合,必须要考虑第三个力即重力。 只有这样,才能使三者的合力保证它绕 O ′ 在水平面内作匀速圆周运 动。 解:设带电微粒作匀速圆周运动半径为 R,圆心的 O ′ 纵坐标为 y,圆周上一点与坐标原点的连线和 y 轴夹角为 θ ,那么有
z
Q

θ
O

mg
x

图 3-4-13

tgθ =

R y

带电粒子受力如图 3-4-13 所示,列出动力学方程为 mg=F 电 cosθ (1)
2 f 洛-F 电 ? sin θ = mω R

(2) (3)
T

f 洛= qωRB 将(2)式变换得 f 洛- mω R = F 电 sin θ (4) 将(3)代入(4),且(1)÷(4)得
2

α
d

a

mg y = 2 qωRB ? mω R R
消去 R 得 如图 3-4-14 所示, 1000V 的电势差加速的电子从电子枪发射 被 例 2. a 方向运动,要求电子击中在 a 方向、距离枪口 5cm 的靶 M, 出来,沿直线 对以下两种情形求出所用的均匀磁场的磁感应强度 B. (1)磁场垂直于由直线 a 与点 M 所确定的平面。 (2)磁场平行于 TM。 解: (1)从几何考虑得出电子的圆轨道的半径为(如 图 3-4-15) 按能量守恒定律,电荷 Q 通过电势差 U 后的速度 v 为

mg y= qω B ? mω 2

M

图 3-4-14
T
a

α
B

α

d r= 2 sin a

d 2

图 3-4-15

M

1 2 mv = UQ 2


v=

2UQ m
12

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作用在电荷 Q 上的洛伦磁力为 这个力等于向心力 故所需的磁感应强度为 用上面的半径和速度值,得到

F = QBv

mv 2 = QBv r mv B= rQ

B=

2 sin a d
?31

2U m Q
?19

由于 m = 9.11 × 10 kg , Q = 1.6 × 10 C ,所以 T B=0.0037T α (2)在磁场施加的力与速度垂直,所以均匀恒定磁场只改变 υ cos α 电子速度的方向,不改变速度的大小。 d 我们把电子枪发射的电子速度分解成两个直线分量:沿磁场 B 方向的 v cos a 和垂直磁场的 v sin a ,因为 v cos a 在磁场的方向上, 磁场对它没有作用力(图 3-4-16)。 电子经过 d/ v cos a 时间后到达目标 M。由于磁场 B 和垂直的 速度分量 v sin a ,电子在圆轨道上运动,由

υ cos α υ

B M

图 3-4-16

mv 2 sin 2 a = BQv sin a r
得到圆半径为

r=

mv sin a QB

电子在目标 M 的方向上也具有速度 v cos a ,结果是电子绕 B 方向作螺旋线运动。电在在 d/ v cos a 时间内,在绕了 k 圈后击中目标。K 是一个整数。圆的周长为

2πr = 2πmv sin a / QB
由于绕圆周运动的速度是 v sin a ,故绕一周的时间是 这个值乘上整数 k,应等于

2πmv sin a 2πm = QBv sin a QB

d 2πm = ?k QB d/ v cos a v cos a B=k?

因此,所需的磁感应强度为 k=1 时,电子转一圈后击中目标:k=2 时,电子转两圈后击中目标,等等。只要角度 a 相同,磁 场方向相反与否,无关紧要。 用给出的数据代入,得 B=k×0.0067T 例 3. . 一根边长为 a、 c(a>>b>>c)的矩形截面长棒, b、 如图 3-4-17 所示,由半导体锑化铟制成,棒中有平行于 a 边的电流 I 通过,该棒放 在垂直于 c 边向外的磁场 B 中,电流 I 所产生的磁场忽略不计。该电流 的载流子为电子,在只有电场存在时,电子在半导体中的平均速度

2m cos a 2π cos a ?v = k Qd d

2U m Q

v = ?E ,其中 ? 为迁移率。
(1) (1) 确定棒中所产生上述电流的总电场的大小和方向。 (2) (2) 计算夹 c 边的两表面上相对两点之间的电势差。 (3) (3) 如果电流和磁场都是交变的,且分别为

B
b

a c

图 3-4-17
13

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I = I 0 sin ωt , B = B0 sin(ωt + ? ),求(2)中电势差的直流分量的表达式。
已知数据:电子迁移率 ? = 7.8m / V ? s ,电子密度 n = 2.5 × 10 / m ,I=1. 0A,B=0.1T, b=1.0cm,c=1.0mm,e=1.6×10-19C 分析: 分析: 这是一个有关霍尔效应的问题,沿电流方向,导体内存在电场,又因为霍尔效应,使 得电子偏转,在垂直电流方向产生电场,两侧面间有电势差的存在
2
22 3

解:

(1)因为

I = nevb ? c

1 = 25m / s nebc 所以电场沿 a 方向分量 v= E // = v / ? = 3.2V / m
沿 c 方向的分量 总电场大小:

qvB = qE⊥

E ⊥ = vB = 2.5V / m

2 2 E = E // + E ⊥ = 4.06V / m

tg ?1 (
电场方向与 a 边夹角 a , a = (2) 上、下两表面电势差

E⊥ 2.5 ) = tg ?1 ( ) = 38o E // 3.2

U ⊥ = E ⊥ ? c = 2.5 × 10 ?3 V
(3)加上交变电流和交变磁场后,有前面讨论的上、下表面电势差表达式

U=

IB nec ,可得: IB I 0 B0 U⊥ = = sin ωt ? sin(ωt + ?) nec nec 1 I 0 B0 ? 1 ? ? 2 cos(2ωt + ?) + 2 cos ?? ? = nec ?

y
E

O

z

B

x

图 3-4-18

因此 U ⊥ 的直流分量为 例 4.如图 3-4-18 所示,空间有互相正交的匀强电场 E 和匀强磁场 B,E 沿+y 方向,B 沿+z 方 向,一个带正电+q、质量为 m 的粒子(设重力可以忽略),从坐标圆点 O 开始无初速出发,求粒子坐 标和时间的函数关系,以及粒子的运动轨迹。 分析: 分析:正离子以 O 点起无初速出发,受恒定电场力作用沿+y 方向运动, y 因为速度 v 的大小、方向都改变,洛伦兹力仅在 xOy 平面上起作用,粒子轨 迹一定不会离开 xOy 平面且一定以 O 为起点。既然粒子仅受的两个力中一个 B ( x, y ) 是恒力一个是变力,作为解题思路,利用独立性与叠加原理,我们设想把洛 O υ t 伦兹力分解为两个分力,使一个分力跟恒电场力抵消,就把这个实际受力简 C 化为只受一个洛伦兹力分力的问题。注意此处不是场的分解和抵消,而是通 图 3-4-19 过先分解速度达到对力进行分解和叠加。 我们都知道,符合一定大小要求的彼此正交的匀强复合电磁场能起速度 选择器作用。受其原理启发,设想正离子从 O 点起(此处 v 0 = 0 )就有一个沿 x 轴正方向、大小为

I 0 B0 cos ? U ⊥ 直= 2nec

x

E E B 的始终不变的速度,当然在 O 点同时应有一个沿-x 方向的大小也是 B 的速度,保证在 O 点 v 0 = 0 ,则 qBvc = qE , qBv c 沿-y 方向,qE 沿+y 方向,彼此抵消,可写成 f B (v c ) = ? F ( E ) 。因 v0 =
14

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任一时刻 vt = vc + v ′ ,所以 f B (vt ) = f B (vc ) + f B (v ′) ,或改写成: f B (vt ) + F ( E ) = f B (v ′) 。始 终的三个速度和 f B 都在 xOy 平面上,其物理意义是:正离子在复合场中受的两个真实的力 f B ( vt ) 和 F(E)的矢量和,可以用一个洛伦磁力分力 f B (v ′) 来代替,这样做的一个先决条件是把正离子运动 看成以下两个分运动的合成:①沿+x 方向的 vc =E/B 的匀速直线运动;②在 xOy 平面上的一个匀速 圆周运动, 其理由是: f B (v ′) 是平面力, 轨迹又是平面的不是三维空间的, 所以 f B (v ′) 必与 v′ 垂直, 在 O 点 v′ 就是- vc ,之后 f B (v′) 不对离子作功, v′ 大小不变, f B (v ′) 充当向心力。这个圆周运动特 征量是: 解:t=0 时刻,正离子位于 O 点,此时起离子具有两个速度:一是速度方向始终不变、大小为

T=

2πm 2π qB r = mv ′ = mE ω= = qB qB 2 。 qB , T m ,

vc =E/B 的速度。由这个速度引起的洛伦磁力跟电场力抵消。另一个速度是在 O 点时沿-x 方向的大 mE 2 小为 E/B 的速度,该速度引起的洛伦磁力指向(0,+ qB )点,这点就是 t=0 时的圆心。之后该圆心 以速率 vc 沿平行于 x 轴正向的方向无滑动开始平动,正离子是该圆周上的一个点,且 t=0 是恰好就

是该圆与 x 轴的切点即坐标原点,此后,正离子相对圆心以角速度 ω 顺时针绕行。在 xOy 平面上, 粒子的轨迹被称为旋轮线,其坐标值随时间的变化为参数方程: z=0 (1)

x = v c t ? r sin ωt = y = r ? r cos ωt =

E mE qB t? sin t 2 B m qB

(2)

(3) 有一定数学能力的人不妨尝试把参数 t 消去得出 y 与 x 的关系式,用来表示其轨迹的方法。 点评:设想一个轮子沿地面做无滑动的滚动,轮子边缘用红颜料涂上色,观察这个边缘所得的 运动轨迹就是旋轮线。

mE qB (1 ? cos t) 2 m qB

§3.5

应用
S

U

B
s1
x

3.5.1、质谱仪 . . 、 密粒根油滴实验可测定带电粒子的电量,而质谱仪能测定带电 粒子荷质比 q/m,两者结合可测定带电粒子质量。如图 3-5-1 为质谱 仪的原理图。 图中粒子源产生质量 m、电量 q 的粒子,由于初始速度很小, 可以看做是静止的。粒子经加速电压 U 后,速度为 v ,由动能定理:

P

图 3-5-1

qU =

1 2 mv 2

带电粒子进入磁感强度为 B 匀强磁场中,在洛伦兹力作用下做匀速圆周运动,粒子运动半圈后

15

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打在 P 点的照相底片上,测得 x ,则半径

R=

x 2 ,根据向心力公式

qvB = mv 2 / R
得 3.5.2、磁流体发电机 . . 、 磁流体发电机是一种不依靠机械传动,而直接把热 能转变为电能的装置。 如图 3-5-2 所示为磁流体发电机原理图。在距离为 d 的两平行金属板间有垂直纸面向里的匀强磁场,磁感强 度为 B。 从左侧有高速运动的等离子体(含有相等数量正、 负离子)射入其间,离子在洛伦磁力作用下发生偏转,正 离子向上偏、负离子向下偏,结果 M 板带正电,N 板带 负电,使 M、N 板成为能提供正、负电荷的电源两极, 随着电荷的聚集,两板间产生电场阻碍电荷偏转,最终 稳定时,射入两板间离子所受洛伦磁力与电场力平衡

q/m =

8U B2 x2

K M

N

图 3-5-2

qE = qvB
两板间场强 E = B ? v ,两板间电势差为 电键 K 断开时,此电势差即为磁流体发电机电动势,即: ε = Bvd 当电键 K 闭合时,M、N 板放电,对外做功,此时两板间电势差小于电动势。 3.5.3、回旋加速器 . . 、 回旋加速器是利用带电粒子在匀强磁场中做匀速圆周运动周期与速度无关的原理,实现对粒子 反复加速的装置。如图 3-5-3 所示,回旋加速器核心部分是两个 D 型金属扁盒,两 D 型盒之间留有 狭缝,在两 D 型盒之间加高频交变电压,于是狭缝间形成交变电场,由于电屏蔽,D 型金属盒内电 场几乎为零。D 型盒置于真空容器中,整个装置又放在巨大电磁铁两极 之间。磁场垂直于 D 型盒。狭缝中心处有粒子源 S 0 ,当 S 0 发出带电粒 子首先通过狭缝被加速, 调节高频交变电压变化周期与粒子在 D 型盒中 运动周期相等,使粒子每次通过狭缝时都被电场加速,经过反复加速, 粒子速度越来越大,回旋半径也越来越大,趋近盒边缘时粒子加速达到 最大速度引出,如图 3-5-4. 粒子在磁场中回旋时有:

U = E ? d = Bv ? d

qvB = mv 2 / r r = mv / qB 2πr 2πm T= = v qB
粒子速度最大时 r=R,R 为 D 型盒半径,所以粒子达最大速度 v m 为

图 3-5-3

v m = qBR / m 最大动能 E Km E Km = q2B2R2 2m
图 3-5-4

关于回旋加速器:回旋加速器的任务,是使某些微观带电粒子的速率 被增加到很大,因而具有足够动能,成为可用于轰击各种靶元素的原子核

16

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甚至核内基本粒子的高能炮弹。 早期欧洲核子研究中心的质子同步加速器,造价 2800 万美元,轨道半径 560 英尺(1 英尺 =0.305m)=170.8m,最大磁场为 1.4T,质子在其中绕行总路程为 5×104 英里(1 英里 =1.6093km)=80465km=2 倍赤道周长后引出,最大能量达到 2.8×1010eV,每次放出质子 1011 个。20 世纪 80 年代末该加速器的效果已达到 4×1011eV。世界上最大的加速器在美国加利福尼亚,直径几 乎达 3km,20 世纪 80 年代末,其加速效果达到了 1012eV。我国 80 年代后半期最大的加速器为 5× 1010eV,在四川省。 课本上说影响回旋加速器的加速能力的主要因素是相对论效应。其涵义是:在极高速运动中, 微粒质量随速度增加而显著变大。相对论质量公式是:

v m = m0 / 1 ? ( ) 2 c m0 是微粒静止质量, m 是运动质量,c 是光速。当 v << c 时, m ≈ m0 ,但是当速度 v 接近光
v →1 速时, c , m 就变得非常大。
事实上,在汤姆逊发现电子后不久,科学家就发现了许多种元素都能自发地放出 β 射线(高速电 子流),但不同元素发射的 β 粒子速率不一样,导致同是电子流,荷质比有差异,速率越大其荷质比 越小。用实验测定的荷质比其实不是 q / m0 。而是 q / m 。其中的一个实验结果见表 3-1,再把实验 测出的 q / m 值由 旋加速器的这一实验结果,最早证实了爱因斯坦相对论的正确。

q / m0 =

q v / 1 ? ( )2 m c 换算,所得的 q / m0 的数值确实很接近一个恒量。恰恰是回

v c
0.3173 0.3787 0.4281 0.5154 0.6870 加速器令粒子质量变大,根据

实验测量的 q / m

换算后所得的 q / m0

(×10 ?11 D )C / kg
1.661 1.630 1.590 1.511 1.283

(×10 ?11 D )C / kg
1.752 1.761 1.760 1.763 1.767

r=

mv 2πm T= Bq ,粒子回旋轨道半径会变大,同时因为周期 Bq ,

或者频率 加速电压的震荡不同步,不合拍,不再保证粒子每经过一次狭缝就被加速一次。其次,质量越轻的 粒子在能量未太高时速度就明显大,质量变大尤其显著,相对论效应对其继续加速的限制就越厉害。 还有一个限制就是,根据粒子末能量表达式 D 形盒的尺寸。比如要在 1. 5T 的磁场中令质子获得 300eV 能量(对应速度 0.99998c),需磁场的直径 为 130m。 上述两个原理上的限制,正在技术上得到逐步克服。措施也大致上有两方面:第一,因为

f =

qB 2πm ,使周期变大或频率变小,粒子在两个切开的半 D 形盒内的回旋运动就变的跟

Ek =

1 2 1 qBr 2 q 2 B 2 2 mv = m( ) = r 2 2 2 m 2m , E k ∞r , r 为

f =

qB qB mf = 2πm ,所以 2π 是一个恒量。采用适当的技术能控制加速电压振荡频率 f 随粒子质量变
17

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大而成反比地减少,就能做到粒子回旋运动和加速电场同步合拍,这

mv r= Bq ,当 mv 变大时 种加速器通常被称为同步加速器。第二,由于 适当加大磁场 B 值,可致半径 r 的增大减慢,现代加速器的磁场磁极
一般做成环形,就是为了达到这个目的。 典型例题 磁流体发电机的示意图如图 3-5-5 所示, 横截面为矩形的管道长

B
b

RL

υ
a

L

为 l ,宽为 a ,高为 b,上、下两个侧面是绝缘体,相距为 a 的前后两 图 3-5-5 个侧面是电阻可以忽略不计的导体, 此两导体侧面与一负载电阻 R 相 连。整个管道放在一个匀强磁场中,磁感应强度大小为 B,方向垂直于上、下侧面向上。现有电离 气体(正、负带电粒子)持续稳定地流经管道,为了使问题简化,设横截面上各点流速相同。已知流速 与电离气体所受摩擦阻力呈正比;且无论有无磁场时都维持管两端电离气体的压强差为ρ。设无磁 场存在时电离气体的流速为 v0 ,求有磁场存在时此磁流体发电机的电动势大小 ε 。已知电离气体的 平均电阻率为ρ。 分析:由于气体流经管道过程中受摩擦和安培力作用,维持气体匀速运动,故必须使管两端存 在压力差,以克服上述的阻力,因而本题即可以从力的平衡角度解决问题,也可以从能量守恒的角 度来考虑。 法一:从力平衡角度看,设有磁场存在时,电离气体的流速为 v 。其产生的电动势为 解法一

ε = Bva
I=
闭合电路中电流

ε

r + RL , a r=ρ bl 代入得 r 为电源内阻,大小为
I=

ε
pa / bl + B L Baε B 2a 2v = ρa / bl + B L ρa / bl + B L f = kv
pab = f + F

管内气体所受安培力

F = BIa =
摩擦阻力 稳定平衡时

无磁场时,摩擦阻力 f 0 , 稳定平衡时 所以有:

f 0 = kv 0 pab = f 0 f 0 = kv 0 = pab

f = kv = pab ? F

18

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两式比: 解得 v ,综合以上各式得

v = v0

pab ?

B 2a 2v pa / bl + RL pab

ε = pab /(

Ba pb + ) pa v0 B Rl + bl

解法二: 解法二:从能量观点看,无磁场时,外界压力的功率等于克服摩擦力的功率,即

pabv0 = kv0 ? v0
有磁场时,外界压力的功率等于克服摩擦力的功率加上回路电功率

pab ? v = kv ? v +

ε2
pa + RL bl

当气体稳定时,又有

qvB = q

ε
a,

v=

ε
Ba pbε pbε 2 ε2 = + B v 0 aB 2 pa + R L Bl

代入上式得 同样可求得

ε = pab /(

Pb εBa + ) pa v0 B + RL Bl

19


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